DE3507143C2 - - Google Patents
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- F—MECHANICAL ENGINEERING; LIGHTING; HEATING; WEAPONS; BLASTING
- F21—LIGHTING
- F21V—FUNCTIONAL FEATURES OR DETAILS OF LIGHTING DEVICES OR SYSTEMS THEREOF; STRUCTURAL COMBINATIONS OF LIGHTING DEVICES WITH OTHER ARTICLES, NOT OTHERWISE PROVIDED FOR
- F21V7/00—Reflectors for light sources
- F21V7/04—Optical design
- F21V7/09—Optical design with a combination of different curvatures
Description
Die Erfindung bezieht sich auf eine Leuchte mit einer kugel
förmigen Lichtquelle und einem rotationssymmetrischen Reflek
tor gemäß dem Oberbegriff des Patentanspruchs 1.
Eine solche Leuchte ist aus der DE-PS 5 30 103 bekannt. Wenn
bei der bekannten Leuchte ein Reflektor mit einer weiten
Austrittsöffnung verwendet wird, wird die Divergenz der
Lichtstrahlen in der Mitte der zu beleuchtenden Fläche groß,
da dieser Mittelbereich reflektierte Strahlung von allen
Reflektorsegmenten empfängt. Mit der bekannten Leuchte soll
zwar eine bestimmte konstante Beleuchtungsstärke auf der
Zielebene erreicht werden, jedoch wird dies nur auf Kosten
eines relativ geringen Auflösungsvermögens in der Zielebene
erreicht, wenn die Leuchte dazu eingesetzt werden soll, eine
Filmfolie zu bestrahlen, die direkt auf ein lichtempfindli
ches Material gelegt und dann mit der bekannten Leuchte be
strahlt wird. Wegen der relativ großen örtlichen Divergenz,
also des Winkels, unter dem die Einheit aus Lichtquelle und
Reflektor von der beleuchteten Fläche aus erscheint, werden
scharfkantige Übergänge zwischen lichtdurchlässigen und
lichtundurchlässigen Bereichen der Filmfolie nicht scharf
genug abgebildet, was aber bei solchen photolithographischen
Anwendungen unbedingt der Fall sein muß.
Der Erfindung liegt somit die Aufgabe zugrunde, eine Leuchte
der eingangs angegebenen Art so weiterzubilden, daß unter
Beibehaltung einer konstanten Beleuchtungsstärke auf der
Zielfläche ein verbessertes Auflösungsvermögen bei Anwendung
in der Photolithographie erreichbar ist.
Diese Aufgabe wird bei einer Leuchte der oben angegebenen
Art durch Anwendung der im Kennzeichen des Patentanspruchs 1
angegebenen Merkmale gelöst. Bei der erfindungsgemäßen Leuch
te werden Bereiche der Zielebene, die weiter vom Durchstoß
punkt der Symmetrieebene durch die Zielebene entfernt liegen,
durch eine zunehmende Zahl von Reflektorsegmenten beleuchtet.
Dies hat zur Folge, daß auch in der Mitte der Zielfläche
eine kleine mittlere Divergenz erreicht wird, so daß sich in
allen Bereichen der Zielfläche das angestrebte gute Auflö
sungsvermögen bei konstanter Beleuchtungsstärke ergibt.
Vorteilhafte Weiterbildungen der Erfindung sind in den Unter
ansprüchen gekennzeichnet.
Ausführungsbeispiele der Erfindung sind in der
Zeichnung dargestellt, und zwar zeigt
Fig. 1 eine schematische Darstellung einer Ausführungs
form der Leuchte mit einem
Strahlendiagramm, das erkennen läßt, wie die
relative Gleichmäßigkeit und die kleine örtli
che Divergenz erzeugt werden,
Fig. 2 eine Unteransicht der Leuchte von Fig. 1,
Fig. 3 eine genauere Darstellung einer bevorzugten
Ausführungsform der Erfindung unter Verwendung
einer elektrodenlosen Lichtquelle,
Fig. 4 eine Teilansicht einer bevorzugten Ausführungs
form des Reflektors der
Leuchte und
Fig. 5 ein Diagramm, das die Strahlungsintensität in
Abhängigkeit vom Zielebenenabstand darstellt
und die mit Hilfe der Leuchte
erzielte relative Gleichmäßigkeit erkennen
läßt.
Die in Fig. 1 dargestellte Leuchte 10 besteht aus einer
Lichtquelle 12 und aus einem Reflektor 14. In der Aus
führungsform von Fig. 1 ist die Lichtquelle 12 eine
elektrodenlose Lichtquelle mit sphärischer Form, jedoch
können in anderen Ausführungsformen auch andere Licht
quellen benutzt werden. Eine elektrodenlose Lichtquelle
ist ein Volumenstrahler, der Licht aus einem Volumen
eines angeregten Gases abstrahlt, das in einem
Kolben enthalten ist.
Der Reflektor 14 besteht aus einem sphärischen Abschnitt
16 und aus Segmenten 1 bis 5. Jedes Segment bildet ein
ringförmiges Band um die Achse 18, wobei jedes Segment
im Schnitt eben oder rechtwinklig ist, wie Fig. 1 sche
matisch zeigt. Eine Unteransicht der Leuchte von Fig. 1
ist in Fig. 2 dargestellt, in der Linien 20 Grenzlinien
zwischen den Segmenten sind. Wie aus den Figuren hervor
geht, ist der Reflektor rotationssymmetrisch in bezug
auf eine durch die Lichtquelle führende und senkrecht
zur Zielebene verlaufende Symmetrieachse.
Der sphärische Abschnitt 16 des Reflektors reflektiert
das Licht zur sphärischen Lichtquelle zurück, so daß
dieser Abschnitt mit einem lichtabsorbierenden Material
beschichtet sein kann, während jedes Segment des Reflek
tors mit einem reflektierenden Material beschichtet ist.
Es ist zu erkennen, daß die Zielebene 22 in ihrem Zentrum
mit C bezeichnet ist, während der Buchstabe M einen Punkt
irgendwo im Mittelbereich der Zielebene und der Buchstabe
E einen Punkt am Rand der Zielebene bezeichnet. Im Strah
lendiagramm von Fig. 1 wird das Zentrum der Zielebene
mit direkt von der Lichtquelle 12 abgegebenem Licht und
mit vom Segment 1 reflektiertem Licht bestrahlt.
Der Punkt M auf der Zielebene wird mit Licht bestrahlt,
das von den Segmenten 1 bis 3 reflektiert wird, während
der Punkt E mit von allen Segmenten 1 bis 5 reflektier
tem Licht bestrahlt wird. Die Punkte auf der Zielebene
werden also mit Licht bestrahlt, das von mehr als einem
Segment kommt; die auf die Zielebene auftreffende
Strahlung ist daher relativ unabhängig von örtlichen
Variationen der Lichtquellenabstrahlung und von Ungleich
mäßigkeiten des Reflektors. Dies gilt deshalb, weil die
verschiedenen Reflektorsegmente Licht reflektieren, das
von verschiedenen Bereichen der Lichtquelle ausgestrahlt
wird, so daß örtliche Ungleichmäßigkeiten der Lichtquelle
und des Reflektors in dem auf die Zielebene auftreffenden
Licht gemittelt werden.
Wie oben erwähnt wurde, soll die örtliche Divergenz der
Leuchte an der Zielebene so klein wie möglich sein. In
einem photolithographischen System befindet sich in der
Zielebene eine lichtdurchlässige Vorlage, und der auf
jeden Punkt dieser Vorlage fallende konvergierende Strah
lenkonus beginnt nach Durchgang durch die Zielebene zu
divergieren. Die örtliche Divergenz ist als der von der Einheit aus
Lichtquelle und Reflektor bei Betrachtung von der Zielebene aus aufge
spannte Raumwinkel; es ist zu erkennen, daß die Auflö
sung des auf die lichtempfindliche Fläche projizierten
Bildes um so größer ist, je kleiner der Durchmesser des
divergierenden Strahlenbündels ist, das auf die unter
der Zielebene in Fig. 1 angeordnete lichtempfindliche
Fläche auftrifft.
Gemäß der Zeichnung wird die örtliche Divergenz am Punkt C
durch das Segment 1 bestimmt, während die örtliche Diver
genz an den Punkten M und E durch den direkten Strahl von
der Lichtquelle und vom letzten Segment bestimmt
wird, das einen Strahl zu diesem Punkt reflektiert. Wie
aus der Zeichnung hervorgeht, hängt die örtliche Diver
genz davon ab, wie viele Segmente einen bestimmten
Punkt der Zielebene bestrahlen, wobei näher beim Zen
trum liegende Punkte von weniger Segmenten bestrahlt
werden und eine kleinere örtliche Divergenz aufweisen
als Punkte an den Rändern. Die mittlere örtliche Diver
genz ist wesentlich kleiner als die Divergenz bei Ver
wendung von herkömmlichen Optiken, bei denen die Diver
genz am Rand gemäß Fig. 1 näher bei der mittleren Diver
genz über die gesamte Zielebene liegen würde.
Dies ist besonders deutlich veranschaulicht worden, in
dem von verschiedenen Punkten auf der Zielebene aus
Photographien der Leuchte angefertigt worden sind. Eine
am Zentrum der Zielebene aufgenommene Photographie zeigt
einen hellen Ring beim Segment 1, während eine vom
Punkt E aus aufgenommene Photographie von allen Segmen
ten ausgehendes Licht zeigt. Die Situation am Punkt E
veranschaulicht das Ausmaß der Divergenz, das bei dem
bisher verwendeten System auch am Zentrum vorhanden wäre.
In der Ausführung von Fig. 1 sind die Segmente so ange
ordnet, daß sich eine minimale mittlere örtliche Diver
genz ergibt, und die Ausrichtung der Mehrzahl der Seg
mente in der Weise, daß sie die Achse kreuzen, ergibt
an der Reflektormündung einen kleinen Durchmesser, und
da alle Segmente, die zu einem gegebenen Punkt auf der
Zielebene beitragen, auf einer Seite des Reflektors lie
gen, ist der von der Lichtquelle aufgespannte Raumwinkel
minimal gehalten.
Die in den Fig. 1 und 2 dargestellte Ausführung ist
sehr wirksam, da jeder gegebene Strahl von einer mehr oder
weniger optischen Fläche(n) reflektiert wird, was be
sonders bei Systemen wichtig ist, die mit ultravioletter
Strahlung arbeiten.
In Fig. 3 ist eine mit Mikrowellen arbeitende elektroden
lose Leuchte dargestellt, in der das oben erläuterte Konzept angewendet
wird. In dieser Figur sind die Lichtquelle 30 und der
Reflektor 32 so ausgebildet, wie in den Fig. 1 und 2
dargestellt ist. Außerdem ist quer zum Reflektor ein
Gitter 34 angeordnet, damit eine Mikrowellenkammer ent
steht, die Mikrowellenenergie enthält, jedoch das Ab
strahlen von ultraviolettem oder sichtbarem Licht er
laubt. Die Mikrowellenenergie wird mit Hilfe eines Magne
trons 36 erzeugt und über einen Wellenleiter 40 einem
Schlitz 38 in der Reflektorwand zugeführt.
Ein Vorteil der beschriebenen Leuchte besteht darin, daß der Schlitz
38 keinen merklichen dunklen Fleck auf die Zielebene
wirft, wie es bei einer herkömmlichen Optik zu erwarten
wäre. Dies ist gemäß der obigen Erläuterung deshalb der
Fall, weil Punkte auf der Zielebene eine gemittelte
Strahlung empfangen, die von mehreren Segmenten reflek
tiert wird.
Fig. 4 zeigt eine genaue Darstellung des Reflektors,
wobei die Abmessungen und die Winkelanordnungen der
ringförmigen Segmente in der bevorzugten Ausführung
angegeben sind, die die minimale örtliche Divergenz
ergibt.
In Fig. 5 ist ein Diagramm dargestellt, das die Licht
intensität in der Zielebene in Abhängigkeit vom Abstand
vom Zentrum angibt. Der relativ ebene Verlauf der Inten
sitätskurve zeigt, daß das Ziel der relativ gleichmäßi
gen Bestrahlung erreicht wird.
Das dargestellte Ausführungsbeispiel ist zwar in Ver
bindung mit Segmenten beschrieben, die im Querschnitt
eben sind, doch könnten natürlich auch gekrümmte Seg
mente verwendet werden, wobei jedoch dann die Ergebnisse
möglicherweise weniger gut sind.
Claims (3)
1. Leuchte mit einer kugelförmigen Lichtquelle und einem
rotationssymmetrischen Reflektor, der so zur Lichtquelle
angeordnet ist, daß die durch seine Öffnung gehende Ebene
parallel zur zu beleuchtenden Zielebene verläuft und die
Symmetrieachse des Reflektors durch den Mittelpunkt der
Lichtquelle verläuft und senkrecht auf der Zielebene steht,
wobei der Reflektor im Scheitelbereich einen sphärisch ge
krümmten Abschnitt aufweist, an den sich zur Öffnung des
Reflektors hin, ringförmig um die Symmetrieachse verlaufen
de, Reflektorsegmente anschließen, die in der Reflexions
fläche ineinander übergehen und deren Begrenzungsebenen
jeweils parallel zur Öffnungsebene des Reflektors verlaufen
und wobei die Reflektorsegmente in einer durch die Symme
trieachse verlaufenden Ebene einen geradlinigen Verlauf
ihrer Reflexionsflächen aufweisen, dadurch gekennzeichnet,
daß die Neigung der Reflektorabschnitte und deren Projek
tionslänge auf die Symmetrieachse so dimensioniert ist, daß
der, in einer durch die Symmetrieachse verlaufenden Ebene
durch die von der Lichtquelle und vom jeweiligen, von Reflek
torsegmenten gebildeten, Reflektorabschnitt ausgehenden Rand
strahlen im Aufpunkt auf der Zielebene aufgespannte Öffnungs
winkel mit zunehmender Entfernung des Aufpunktes vom Durch
stoßpunkt der Symmetrieachse durch die Zielebene durch eine
zunehmende Zahl von Reflektorsegmenten bestimmt ist.
2. Leuchte nach Anspruch 1, dadurch gekennzeichnet, daß
der Reflektor wenigstens fünf Segmente aufweist.
3. Leuchte nach Anspruch 2, dadurch gekennzeichnet, daß
die Zielfläche direkte Strahlung von der Lichtquelle und zu
sätzlich von den Segmenten reflektierte Strahlung empfängt.
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